NetNado
  Найти на сайте:

Учащимся

Учителям



1. /билетыфизика 2сем/11.doc
2. /билетыфизика 2сем/13..doc
3. /билетыфизика 2сем/16..doc
4. /билетыфизика 2сем/17..doc
5. /билетыфизика 2сем/18..doc
6. /билетыфизика 2сем/21..doc
7. /билетыфизика 2сем/22.doc
8. /билетыфизика 2сем/5 Примеры расчёта полей.doc
9. /билетыфизика 2сем/5а Примеры расчёта полей.doc
10. /билетыфизика 2сем/Закон Ома для плотности тока. Обобщенный закон Ома для участка цепи..doc
11. /билетыфизика 2сем/Теорема О-Гаусса для электростатического поля в вакууме..doc
12. /билетыфизика 2сем/Электрическая ёмкость уединённого проводника и конденсатора.doc
13. /билетыфизика 2сем/к10омуПроводники в электростатическом поле.doc
14. /билетыфизика 2сем/к13омуЭнергия заряженного проводника, конденсатора, сист. проводников и зарядов. Энергия электрос.doc
15. /билетыфизика 2сем/к16омуМагнитное поле Вектор магнитной индукции Сила Лоренца Закон Ампера.doc
16. /билетыфизика 2сем/к17омуЗакон Био-Савара-Лапласа. Примеры расчета простейших полей тока..doc
17. /билетыфизика 2сем/к1омуЗакон Кулона Закон сохранения электрического заряда.doc
18. /билетыфизика 2сем/к1омуНапряжённость электрического поля.doc
19. /билетыфизика 2сем/к1омуПринцип суперпозиции полей Поле электрического диполя.doc
20. /билетыфизика 2сем/к20омуЗакон полного тока для магнитного поля в вакууме.doc
21. /билетыфизика 2сем/к2омуТеорема О-Гаусса для поля в веществе Вектор электрического смещения .doc
22. /билетыфизика 2сем/к4омуПотенциал электростатического поля.doc
23. /билетыфизика 2сем/к4омуРабота сил электростатического поля.doc
24. /билетыфизика 2сем/к6омуПоляризация диэлектрика Вектор поляризованности.doc
25. /билетыфизика 2сем/к8омуУсловия для электростатического поля на границе раздела сред.doc
26. /билетыфизика 2сем/с1по10билеты.doc
Электрическая емкость уединенного проводника
Закон сохранения энергии поля
Закон Ампера. Контур с током. Магнитный момент в витке с током
Закон Био-Савара-Лапласа. Применение закона и расчеты магнитной индукции прямолинейного проводника
V, в и Fm, для положительного и отрицательного зарядов частицы. Модуль силы равен Fm=
1. Магнитным потоком (потоком вектора в маг—твои вщукцп)
Закон Фарадея-Максвела. Вывод этого уравнения из закона сохранения энергии. Закон Ленца
Зарядов и, =>, само поле центрально-симметричны относительно центра
Пример №1: поле заряда, равномерно распределенного с объемной плотностью р по объему кругового цилиндра, радиус
Закон Ома для плотности тока. Обобщенный закон Ома для участка цепи: плотность тока проводимости равна произведению удельной электрической проводимости проводника на напряжённость электрического поля в проводнике
R между ними. Именно поэтому напряженность Еi поля то­чечного заряда qi, также обратно пропорци­ональна квадрату расстояния r
Электрическая ёмкость уединённого проводника и конденсатора: уединенным проводником
Проводники в электростатическом поле: в металлических проводниках имеются свободные электроны, кото­рые могут под действием электрического поля перемещаться по всему проводнику
Электрическая энергия заряженного уединенного проводника: W
М всегда перпендикулярна век­тору скорости
Закон Био-Савара-Лапласа. Примеры расчета простейших полей тока: при наложении магнитных полей справедлив принцип су­перпозиции, т е. принцип независимого дей­ствия полей: B= ( l )
Закон сохранения электрического заряда. Закон Кулона: закон сохранения электрического заряда: алгебраическая сумма электрических зарядов тел или частиц, образующих электрически изолированную систему,
Апряжённость электрического поля: векторная величина е
Принцип суперпозиции полей. Поле диполя: (прин­цип независимости действия электриче­ских полей)
Закон полного тока для магнитного поля в вакууме
Согласно этой теореме, поток
Потенциал электростатического поля: Из формул W
) в точку 2 (потенциал 
Состоящая в том, что в любом макроскопически малом его объеме
Условия для электростатического поля на границе раздела сред: первое условие для напряженности поля: E
Закон сохранения эл заряда. Электрический заряд замкнутой системы сохраняется. Иными словами, алгебраическая сумма зарядов всех тел в системе не меняется со временем

скачать doc

Закон сохранения электрического заряда. Закон Кулона: закон сохранения электрического заряда: алгебраическая сумма электрических зарядов тел или частиц, образующих электрически изолированную систему, не изменяется при любых процессах, происходящих в этой системе. В системе могут образовываться новые электрически заряженные частицы, например электроны вследствие ионизации атомов и молекул, ионы за счёт явления ионизации или электролитической диссоциации и др. Однако при этом одновременно рождаются частицы, заряды которых противоположны по знаку и в сумме =0. Например, при ионизации атома образуется пара частиц – свободный электрон и однозарядный положительный ион. Закон Кулона: Сила электростатического взаимодействия двух точечных электрических зарядов, находящихся в вакууме, прямо пропорциональна произведе­нию этих зарядов, обратно пропорциональна квадрату расстояния между зарядами и направ­лена вдоль соединяющей их прямой:

Здесь F12 – сила, действующая на заряд q1 со стороны заряда q2; r12 – радиус-век­тор, соединяющий заряд q2 с зарядом q1; r=|r12| (рис.1 и 2); k –коэффициент про­порциональности (k>0); F12 – сила, дей­ствующая на заряд q2 стороны заря­да q1; r12=r12 – радиус-вектор, соединя­ющий заряд q1 с зарядом (на рис.2 показан штрихами). Коэффициент пропорциональности k в законе Кулона (рис.2) зависит от выбора системы единиц. В СИ принимается, что коэффициент k – величина размерная и равная k=1/(40), где 0 – новый коэффициент пропорцио­ –нальности, подлежащий определению из экспериментальных данных и наз-й электрической постоянной, а множитель 4 при 0 введен для записи закона Кулона в рационализованной форме: F21=(1q1q2/40r3)r21; где 0=8,8510-12 Кл2/(Нм2); k=1/(40)=9109 Нм2/Кл2. При построении системы единиц СГС (гауссо­вой) для электродинамических величин полагают коэффициент k в законе Кулона (рис.1) безраз­мерным и равным единице: k=1. Соответственно закон Кулона записывают в форме F21=(q1q2/r3)r21. Всякое заряженное тело можно рас­сматривать как совокупность точечных за­рядов аналогично тому, как в механике всякое тело можно считать совокупностью материальных точек. Поэтому электроста­тическая сила, с которой одно заряженное тело действует на другое, равна геометриче­ской сумме сил, приложенных ко всем то­чечным зарядам второго тела со стороны каждого точечного заряда первого тела. Линейная плотность электрических зарядов: =dq/dt, где dq – заряд малого участка заряженной линии длиной dl. Поверхностная плоскость электрических зарядов: =dq/dS, где dq – заряд малого участка заряженной поверхности площадью dS. Объёмная плотность электрических зарядов: =dq/dV, где dq – заряд малого участка заряженного тела объёмом dV.