NetNado
  Найти на сайте:

Учащимся

Учителям



1. /билетыфизика 2сем/11.doc
2. /билетыфизика 2сем/13..doc
3. /билетыфизика 2сем/16..doc
4. /билетыфизика 2сем/17..doc
5. /билетыфизика 2сем/18..doc
6. /билетыфизика 2сем/21..doc
7. /билетыфизика 2сем/22.doc
8. /билетыфизика 2сем/5 Примеры расчёта полей.doc
9. /билетыфизика 2сем/5а Примеры расчёта полей.doc
10. /билетыфизика 2сем/Закон Ома для плотности тока. Обобщенный закон Ома для участка цепи..doc
11. /билетыфизика 2сем/Теорема О-Гаусса для электростатического поля в вакууме..doc
12. /билетыфизика 2сем/Электрическая ёмкость уединённого проводника и конденсатора.doc
13. /билетыфизика 2сем/к10омуПроводники в электростатическом поле.doc
14. /билетыфизика 2сем/к13омуЭнергия заряженного проводника, конденсатора, сист. проводников и зарядов. Энергия электрос.doc
15. /билетыфизика 2сем/к16омуМагнитное поле Вектор магнитной индукции Сила Лоренца Закон Ампера.doc
16. /билетыфизика 2сем/к17омуЗакон Био-Савара-Лапласа. Примеры расчета простейших полей тока..doc
17. /билетыфизика 2сем/к1омуЗакон Кулона Закон сохранения электрического заряда.doc
18. /билетыфизика 2сем/к1омуНапряжённость электрического поля.doc
19. /билетыфизика 2сем/к1омуПринцип суперпозиции полей Поле электрического диполя.doc
20. /билетыфизика 2сем/к20омуЗакон полного тока для магнитного поля в вакууме.doc
21. /билетыфизика 2сем/к2омуТеорема О-Гаусса для поля в веществе Вектор электрического смещения .doc
22. /билетыфизика 2сем/к4омуПотенциал электростатического поля.doc
23. /билетыфизика 2сем/к4омуРабота сил электростатического поля.doc
24. /билетыфизика 2сем/к6омуПоляризация диэлектрика Вектор поляризованности.doc
25. /билетыфизика 2сем/к8омуУсловия для электростатического поля на границе раздела сред.doc
26. /билетыфизика 2сем/с1по10билеты.doc
Электрическая емкость уединенного проводника
Закон сохранения энергии поля
Закон Ампера. Контур с током. Магнитный момент в витке с током
Закон Био-Савара-Лапласа. Применение закона и расчеты магнитной индукции прямолинейного проводника
V, в и Fm, для положительного и отрицательного зарядов частицы. Модуль силы равен Fm=
1. Магнитным потоком (потоком вектора в маг—твои вщукцп)
Закон Фарадея-Максвела. Вывод этого уравнения из закона сохранения энергии. Закон Ленца
Зарядов и, =>, само поле центрально-симметричны относительно центра
Пример №1: поле заряда, равномерно распределенного с объемной плотностью р по объему кругового цилиндра, радиус
Закон Ома для плотности тока. Обобщенный закон Ома для участка цепи: плотность тока проводимости равна произведению удельной электрической проводимости проводника на напряжённость электрического поля в проводнике
R между ними. Именно поэтому напряженность Еi поля то­чечного заряда qi, также обратно пропорци­ональна квадрату расстояния r
Электрическая ёмкость уединённого проводника и конденсатора: уединенным проводником
Проводники в электростатическом поле: в металлических проводниках имеются свободные электроны, кото­рые могут под действием электрического поля перемещаться по всему проводнику
Электрическая энергия заряженного уединенного проводника: W
М всегда перпендикулярна век­тору скорости
Закон Био-Савара-Лапласа. Примеры расчета простейших полей тока: при наложении магнитных полей справедлив принцип су­перпозиции, т е. принцип независимого дей­ствия полей: B= ( l )
Закон сохранения электрического заряда. Закон Кулона: закон сохранения электрического заряда: алгебраическая сумма электрических зарядов тел или частиц, образующих электрически изолированную систему,
Апряжённость электрического поля: векторная величина е
Принцип суперпозиции полей. Поле диполя: (прин­цип независимости действия электриче­ских полей)
Закон полного тока для магнитного поля в вакууме
Согласно этой теореме, поток
Потенциал электростатического поля: Из формул W
) в точку 2 (потенциал 
Состоящая в том, что в любом макроскопически малом его объеме
Условия для электростатического поля на границе раздела сред: первое условие для напряженности поля: E
Закон сохранения эл заряда. Электрический заряд замкнутой системы сохраняется. Иными словами, алгебраическая сумма зарядов всех тел в системе не меняется со временем

скачать doc

Н
апряжённость электрического поля: – векторная величина Е – количественная характеристика сило­вого действия электрического поля на заря­женные частицы и тела. Напряженность электрического поля = отношению силы F, действующей со стороны поля на неподвижный точечный пробный электрический заряд, помещенный в рассматриваемую точку поля, к этому заряду q0: E=F/q0 [1]. Пробный электрический заряд должен быть очень малым. Электрическое поле однородно, если во всех его точках векторы напряженно­сти Е одинаковы, т. е. совпадают как по модулю, так и по направлению. Сила, действующая со стороны электри­ческого поля на помещенный в него произвольный («непробный») точечный электрический заряд q, равна F=qE [2]. Однако в отличие от [1] здесь Е – напряженность в месте нахождения заря­да q для поля, искаженного этим зарядом, т.е. в общем случае отличного от того поля, которое было до внесения в него заряда q. Кулоновское взаимодействие между не­подвижными электрически заряженными частицами или телами осуществляется по­средством их электростатического поля. Электростатическое поле представляет со­бой стационарное (не изменяющееся с тече­нием времени) электрическое поле. Напря­женность электростатического поля точеч­ного заряда q в вакууме можно найти из закона Кулона: F21=1q1q2r21/40r3, положив в нем q1=q, q2=q0 и r21=r: E=1qr/440r3. Здесь r – радиус-вектор, проведенный в рассматриваемую точку поля из той точ­ки О, где находится заряд q. Линиями напряженности (силовыми ли­ниями) наз. линии, проведенные в поле так, что касательные к ним в каждой точке совпадают по направлению с векто­ром напряженности поля (рис.). Линия напряженности считается на­правленной так же, как вектор Е поля в рассматриваемой точке линии.