1. /билетыфизика 2сем/11.doc 2. /билетыфизика 2сем/13..doc 3. /билетыфизика 2сем/16..doc 4. /билетыфизика 2сем/17..doc 5. /билетыфизика 2сем/18..doc 6. /билетыфизика 2сем/21..doc 7. /билетыфизика 2сем/22.doc 8. /билетыфизика 2сем/5 Примеры расчёта полей.doc 9. /билетыфизика 2сем/5а Примеры расчёта полей.doc 10. /билетыфизика 2сем/Закон Ома для плотности тока. Обобщенный закон Ома для участка цепи..doc 11. /билетыфизика 2сем/Теорема О-Гаусса для электростатического поля в вакууме..doc 12. /билетыфизика 2сем/Электрическая ёмкость уединённого проводника и конденсатора.doc 13. /билетыфизика 2сем/к10омуПроводники в электростатическом поле.doc 14. /билетыфизика 2сем/к13омуЭнергия заряженного проводника, конденсатора, сист. проводников и зарядов. Энергия электрос.doc 15. /билетыфизика 2сем/к16омуМагнитное поле Вектор магнитной индукции Сила Лоренца Закон Ампера.doc 16. /билетыфизика 2сем/к17омуЗакон Био-Савара-Лапласа. Примеры расчета простейших полей тока..doc 17. /билетыфизика 2сем/к1омуЗакон Кулона Закон сохранения электрического заряда.doc 18. /билетыфизика 2сем/к1омуНапряжённость электрического поля.doc 19. /билетыфизика 2сем/к1омуПринцип суперпозиции полей Поле электрического диполя.doc 20. /билетыфизика 2сем/к20омуЗакон полного тока для магнитного поля в вакууме.doc 21. /билетыфизика 2сем/к2омуТеорема О-Гаусса для поля в веществе Вектор электрического смещения .doc 22. /билетыфизика 2сем/к4омуПотенциал электростатического поля.doc 23. /билетыфизика 2сем/к4омуРабота сил электростатического поля.doc 24. /билетыфизика 2сем/к6омуПоляризация диэлектрика Вектор поляризованности.doc 25. /билетыфизика 2сем/к8омуУсловия для электростатического поля на границе раздела сред.doc 26. /билетыфизика 2сем/с1по10билеты.doc | Электрическая емкость уединенного проводника Закон сохранения энергии поля Закон Ампера. Контур с током. Магнитный момент в витке с током Закон Био-Савара-Лапласа. Применение закона и расчеты магнитной индукции прямолинейного проводника V, в и Fm, для положительного и отрицательного зарядов частицы. Модуль силы равен Fm= 1. Магнитным потоком (потоком вектора в маг—твои вщукцп) Закон Фарадея-Максвела. Вывод этого уравнения из закона сохранения энергии. Закон Ленца Зарядов и, =>, само поле центрально-симметричны относительно центра Пример №1: поле заряда, равномерно распределенного с объемной плотностью р по объему кругового цилиндра, радиус Закон Ома для плотности тока. Обобщенный закон Ома для участка цепи: плотность тока проводимости равна произведению удельной электрической проводимости проводника на напряжённость электрического поля в проводнике R между ними. Именно поэтому напряженность Еi поля точечного заряда qi, также обратно пропорциональна квадрату расстояния r Электрическая ёмкость уединённого проводника и конденсатора: уединенным проводником Проводники в электростатическом поле: в металлических проводниках имеются свободные электроны, которые могут под действием электрического поля перемещаться по всему проводнику Электрическая энергия заряженного уединенного проводника: W М всегда перпендикулярна вектору скорости Закон Био-Савара-Лапласа. Примеры расчета простейших полей тока: при наложении магнитных полей справедлив принцип суперпозиции, т е. принцип независимого действия полей: B= ( l ) Закон сохранения электрического заряда. Закон Кулона: закон сохранения электрического заряда: алгебраическая сумма электрических зарядов тел или частиц, образующих электрически изолированную систему, Апряжённость электрического поля: векторная величина е Принцип суперпозиции полей. Поле диполя: (принцип независимости действия электрических полей) Закон полного тока для магнитного поля в вакууме Согласно этой теореме, поток Потенциал электростатического поля: Из формул W ) в точку 2 (потенциал Состоящая в том, что в любом макроскопически малом его объеме Условия для электростатического поля на границе раздела сред: первое условие для напряженности поля: E Закон сохранения эл заряда. Электрический заряд замкнутой системы сохраняется. Иными словами, алгебраическая сумма зарядов всех тел в системе не меняется со временем
|
скачать doc Н

апряжённость электрического поля:
– векторная величина Е – количественная характеристика силового действия электрического поля на заряженные частицы и тела. Напряженность электрического поля
= отношению силы F, действующей со стороны поля на неподвижный точечный пробный электрический заряд, помещенный в рассматриваемую точку поля, к этому заряду q0: E=F/q0 [1]. Пробный электрический заряд должен быть очень малым. Электрическое поле однородно, если во всех его точках векторы напряженности Е одинаковы, т. е. совпадают как по модулю, так и по направлению. Сила, действующая со стороны электрического поля на помещенный в него произвольный («непробный») точечный электрический заряд q, равна F=qE [2]. Однако в отличие от [1] здесь Е – напряженность в месте нахождения заряда q для поля, искаженного этим зарядом, т.е. в общем случае отличного от того поля, которое было до внесения в него заряда q. Кулоновское взаимодействие между неподвижными электрически заряженными частицами или телами осуществляется посредством их электростатического поля. Электростатическое поле представляет собой стационарное (не изменяющееся с течением времени) электрическое поле.
Напряженность электростатического поля точечного заряда q в вакууме можно найти из закона Кулона: F
21=1q
1q
2r
21/4
0r
3, положив в нем q
1=q, q
2=q
0 и r
21=r: E=1qr/44
0r
3.
Здесь r – радиус-вектор, проведенный в рассматриваемую точку поля из той точки О, где находится заряд q.
Линиями напряженности (силовыми линиями) наз. линии, проведенные в поле так, что касательные к ним в каждой точке совпадают по направлению с вектором напряженности поля (рис.). Линия напряженности считается направленной так же, как вектор Е поля в рассматриваемой точке линии.